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第二章 电路的分析方法
知识要点
一、内容提要
在任何一个直流电路中电阻的串并联最为常见，所以常用电阻的串并联等效变换的方法将一个电路化简为单回路电路，计算极为简单。如果不能用电阻的串并联等效变换简化电路，可以根据不同的电路结构采用不同的分析方法如支路电流法、叠加原理、节点电位法、电源模型及其等效互换、等效电流定理等几种方法进行分析、计算。
二、基本要求
1. 对支路电流法、支路电压法作一般了解。
2. 能正确理解叠加原理、戴微南定理、两源互换的适用条件。
3. 能熟练运用叠加原理、戴微南定理、两源互换计算复杂电路中的有关P、U、I。
三、学习指导
在电路诸多的分析方法中，支路法（电流法、电压法）最为基本，是直接应用克希荷夫两个定律列出联立方程求解；叠加原理和戴维南定理是重点，在本课程中常用到。 本章的难点是电流源和理想电流源，它比较生疏，不像电压源那样熟悉和具体，不易理解，所以在学习本章过程中应注意以下几点：
1. 电阻的串联与并联
（1）电阻串联：首尾依次相连，通过同一电流。由欧姆定律可知总电阻为各电阻之和，即： R?RiR?Ri
各电阻电压分配关系：Ui?Us，式中Us为总电压。
（2）电阻并联：首首共端，尾尾共端，承受同一电压。由欧姆定律可知总电阻为：
R?1? 各支路电流分配关系：Ii?RRi1Ri
Is，式中Is为总电流。
并联电阻越多，则总电阻越小，电路中总电流和总功率就越大，但每个电阻的电流和功率却不变。
2. 电压源与电流源及其等效互换
(1) 从电压源模型引出电流源模型，由图2-1（a)可知U?E?R0I，两边除以R0得
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UR0?ER0?I?Isc?I 或 Isc?UR0?I
式中：Isc?ER0为电源的短路电流；I为负载电流；
UR0为引出的另一个电流（内阻的
分流）。于是上式可用图2-1（b)表示为电流源模型。
注意：①由电压源转为电流源时，其方向应保持为与电动势E的方向相同。
②理想电压与理想电流源之间不存在等效互换关系。
③R0不限于电源的负电阻，可以包括其它与电源相连而最后能简化为一个等效
电阻R0的全部电阻。
a
+ E - R0a
+ R U -
I + U -
I ?Is R0R b (a)
b (b)
(2) 任何一个实际电源都可以等效为电压源或电流源的两种形式。电压源和电流源其内部电路是不等效的， 只是对外部电路才是等效的，这反映在两电源的外特性是一致的，如图2-2所示。
注意：①理想电压源与理想电流源不能等效互换。理想电压源和理想电流源实际上也并不存在，只是一种抽象模型，即当电压源内阻R0??RL时，U?E，电压基本上恒定，所以才可近似认为是理想电压源；当电流源内阻R0??RL时，I?才可近似认为是理想电流源。
②两种电源模型对外电路等效关系不只限于内阻R0，只要是一个电动势为E的理想电压源和某个电阻R串联的电路，都可能等效成一个电流源为Isc的理想电流源和这个电阻并联的电路。而R可以是除理想电压源或理想电流源以外，能够用串并联方法等效而成的总电阻。因此，利用二者的等效关系可以对电路进行化简，以便于分析和计算。
ER0图2-1 由电压源模型转换为电流源模型
，电流基本上恒定，所以
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U U0?E U 理想电压源 U0?IscR0 理想电压源 Isc I
(b)
图2-2 电压源和电流源的外特性
Isc I
(a)
3. 分析、计算电路的各种方法 (1) 支路电流法
支路电流法是分析电路最基本的方法，具体方法为：
①从所给电路图上找出支路b节点n各有多少，以支路电流为未知数，共需列出b个方程；
②在电路图上标出电压和电流的参考方向；
③先用克希霍夫电流定律（KCL)对节点列出n?1个独立方程；
④再用克希霍夫电压定律（KVL)对回路列出其余b?(n?1)个独立方程。
支路电流法适合于支路数较少的电路，对于支路数较多的电路，由于所需方程较多，所以求解时有一定的麻烦。
(2) 叠加原理
叠加原理是在有n个电源的线性电路中，n个电源共同作用时在某一支路中所产生的电流或电压，等于各个电源单独作用时分别在该支路中所产生的电流或电压的代数和。叠加原理是关于各个电源作用的独立性原理，它是一种分析线性问题的普遍原理。
在电路的分析解题时，应按下列步骤进行。 ①先将原电路图等效画成由各个独立源单独作用的分电路图。画等分图时注意，将其中不作用的独立理想电压源短路，独立理想电流源开路，并在各分电路中标出支路电流或电压的参考方向，但独立电源的内阻及所有的受控源仍须保留，然后求解各支路电流（或电压）。
②将各分电路的支路电流（或电压）进行叠加，即得原电路中相关支路的电流（或电压）。 注意：①将各分量的参考方向（或参考极性）如与原电路中的相关量的参考方向（或参考极性）一致皆为正，相反者为负；②功率的计算不能用叠加原理，因为它不是线性方程。
(3) 节点的电位（电压）法
节点电位（电压）法是先求出各节点的电位，再求出各支路的电流，此种方法特别适用于计算只有两个节点的电路。以两节点电路为例，导出节点电位（电压）公式 :
V?(?ER)/?1R 其中?1RER
有正负号之分。当电动势E和节点电位（电压）U的参考方向相同时取正号，相反时则取负号，而与各支路电流的参考方向无关。?的各项均为正值，如果电路中有三个
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节点，可设其中一个节点的电位为零，而后计算其余节点的电位，即节点与零电位节点间的电压。其步骤和两节点电路是一样的。
(4) 等效电源定理
在一个电路中，如果只需计算某条支路的电压或电流时，可将此支路以外的其余部分看做有源两端网络，并用等效电源定理之一的戴维南定理简化成等效电压源或用等效电源定理之二的诺顿定理化成等效电流源，然后再进行计算。分析简化过程中注意下列几点。
①将待求支路中的Rx从电路中断开，求出其它剩下的有源两端网络的开路电压U0，即为戴维南等效电路中的电压的电动势；求出有源两端网络的短路电流ISC，即为诺顿等效电路中电流源的电激流。
②将有源两端网络的电源除去（理想电压源短路，理想电流源开路），保留其内阻，然后求出该无源两端网络的等效电阻R0，即为等效电源的电阻。
③将待求支路RX接入以U0为电压源，串联内阻为R0的等效电阻，如图2-3所示。然后由全电路欧姆定律可以求得待求支路电流为I?U0RX?R0，待求支路电压为：
U?U0?IR0
④将待求支路Rx接入短路电流为ISC、并联内阻为R0的等效电流源如图2-4所示，则待求支路的电流、电压分别为:I?R0RX?R0ISC，U?IRX
⑤对于较为复杂的电路，有时 还可以利用电压源与电流源的等效互换，结合使用戴维南定理和诺顿定理对电路进行化简再计算。
a
+ U0a
+ RX I ISC I R0RX + U -
- R0U -
b b 图2-3 戴维南等效电路
图2-4 诺顿等效电路
（5）受控电源电路
含受控电源电路的分析，要了解四种理想受控电源的模型，即：与压控电源（VCVS）、流控电压源（CCVS）压控电流源（VCCS）、流控电流源（CCCS）；同时应对相应受控源中的系数?、?、?及g的意义要有所理解。
对于含有受控源的线性电路，原则上可采取上述电路的分析方法进行分析计算，但常考虑其特性和具体情况，比如：用叠加原理解题时，分解后的电路中均应保持受控电源的作用。
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